3.
 Векторные измерения требуют особого подхода к измерению и вычислению кажущихся сопротивления и поляризуемости. Так как в объемной среде поперечная компонента поля не равна нулю, линейные системы измерения вдоль одного направления приводят к потере полезной информации, что обуславливает необходимость проводить съемки по разным азимутам. При векторной съемке вводится понятие вектора кажущегося сопротивления:  ρк=ЕпрE0 ,    (8) где Епр – вектор измеренного электрического поля в импульсе нормированного на силу тока – поле постоянного тока при токе 1 А, E0 – вектор нормального поля постоянного тока 1 А  на поверхности полупространства при его сопротивлении 1 Ом*м – обратный векторный коэффициент установки. Так как Епр и E0 векторы, то берутся их модули. Компонентами вектора по двум направлениям являются:  ρкx=2π·AM²MN· ΔUₓI,(9) ρкy=2π·AM²MN· ΔUyI.(10) Возможно построение еще нескольких параметров. При 3D неоднородности среды наблюдается расхождение векторов нормального поля и вторичного. Степень этой неоднородности можно оценить, вычислив следующие параметры:  ρ'к=ЕпрE0∙cosα, (11) ρ''к=ЕпрE0∙sinα(12) где α – угол между векторами измеренным и нормальным векторами поля. Таким же образом можно вычислить кажущуюся поляризуемость: η'к=ЕвпЕпр∙cosβ, (13) η''к=ЕвпЕпр∙sinβ,(14) где  Евп – электрическое поле ВП после выключения тока,  Епр – поле в импульсе тока, β – угол между векторами Евп и Епр. Соответственно модуль кажущейся поляризуемости: ηк=ЕвпЕпр,(15) Важно учитывать знак получившегося вектора плотности тока. Это условие не нужно соблюдать при работе скалярной методикой, но при векторных измерениях важно знать знак измеренного вектора напряжённости, и вычисленной плотности тока.
Векторные измерения требуют особого подхода к измерению и вычислению кажущихся сопротивления и поляризуемости. Так как в объемной среде поперечная компонента поля не равна нулю, линейные системы измерения вдоль одного направления приводят к потере полезной информации, что обуславливает необходимость проводить съемки по разным азимутам.